Scheinbare Helligkeit

Die scheinbare Helligkeit gibt an, wie hell Sterne oder andere Himmelskörper einem Beobachter auf der Erde im Vergleich erscheinen. Dieser astronomische Vergleichswert wird anhand einer logarithmischen Skala beschrieben und als Zahl angegeben mit dem Zusatz Magnitudo, kurz mag (auch ^m), veraltet auch Größenklasse oder Größe.

Sterne der 1. Helligkeitsklasse scheinen heller als Sterne 2. oder 3. Klasse und werden auf dieser Skala mit einem niedrigeren Zahlenwert für ihre Magnitude (mag) angegeben. Je niedriger dieser Wert, desto größer ist die scheinbare Helligkeit eines Gestirns; sehr helle Objekte haben einen negativen mag-Wert. Einem hundertmal helleren Objekt wird definitionsgemäß ein um 5 mag niedrigerer Wert zugeordnet; ein Stern 1. Größe mit 1,0 mag ist damit rund 2,512-mal so hell wie ein Stern 2. Größe mit 2,0 mag (ebenso für die weiteren Stufen).

Zum Vergleich der tatsächlichen Leuchtkraft von Himmelsobjekten dient als Hilfsgröße die sogenannte absolute Helligkeit. Sie entspricht jeweils der Helligkeit eines gegebenen Objekts, wenn man es aus einer Distanz von 10 Parsec (ca. 32,6 Lichtjahre oder 308,6 Billionen Kilometer) beobachten würde. Aus dieser Entfernung erschiene unsere Sonne als Stern mit einer absoluten visuellen Helligkeit von 4,84 mag; aus dem mittleren Abstand Erde-Sonne (1 AE) gesehen hat sie die scheinbare Helligkeit von etwa −27 mag als das weitaus hellste Objekt am irdischen Himmel.

Die ursprünglich 6-stufige Helligkeitsskala ist erstmals bei Claudius Ptolemäus im Sternkatalog des Almagest (2. Jh. n. Chr.) belegt. Die Behauptung, dass sie bereits früher von Hipparch von Nikäa (2. Jh. v. Chr., genaue Lebensdaten unklar) verwendet worden sei, lässt sich nicht belegen oder widerlegen, weil der Sternkatalog von Hipparch, dessen ehemalige Existenz uns durch Plinius d.Ä. und Ptolemäus überliefert ist, nicht erhalten ist. Die einzige erhaltene Schrift von Hipparch, ein Kommentar an das Lehrgedicht Aratos, überliefert zwar sehr genaue Positionsangaben, lässt aber klar auf ein Nichtvorhandensein einer Magnitudenskala schließen,^[1] da Helligkeiten von Sternen (wenn überhaupt) nur mit Vokabeln (groß/klein) angegeben werden oder durch die Angabe, dass diese Sterne sogar bei Vollmond sichtbar sind. Behauptungen, dass die Magnitudenskala bereits auf die babylonische Astronomie zurückgehe,^[2] datieren auf die Zeit des Panbabylonismus und können in den Texten der mathematischen babylonischen Astronomie nicht belegt werden [Vgl. Editionen der Babylonischen Astronomischen Tagebücher]. Der früheste Beleg (der möglicherweise nicht überlieferte Vorlagen hatte) der Magnitudenskala ist also der Sternkatalog im Almagest (2. Jh. n. Chr.). Dort werden die freiäugig sichtbaren Sterne in sechs Größenklassen eingeteilt, jedoch ohne die Methode dieser Bestimmung näher zu beschreiben.^[3] Die hellsten Gestirne wurden der ersten Größe zugerechnet, die schwächsten der sechsten Größe.

Später wurde die Skala nach beiden Seiten hin erweitert, um sowohl hellere Objekte als auch – nach Aufkommen des Teleskops – schwächere Objekte vergleichend einordnen zu können. Die heutige Skala der scheinbaren Helligkeit ist den Sinneswahrnehmungen entsprechend logarithmisch (siehe Weber-Fechner-Gesetz). Sie wurde im Jahr 1856 von Norman Pogson so definiert, dass ein Stern erster Größe mit 1,0 mag genau hundertmal so hell ist wie ein Stern sechster Größe mit 6,0 mag, und dieser hundertmal heller als ein Stern mit 11,0 mag, der somit zehntausendmal dunkler ist als der mit 1,0 mag.^[4] Ein Größenunterschied von 1 Magnitude (mag) entspricht damit einem Helligkeitsunterschied um den Faktor 100 5 ≈ 2,511 886 {\displaystyle {\sqrt[{5}]{100}}\approx 2{,}511886} beziehungsweise einer Lichtwertdifferenz von log 2 ⁡ 100 5 ≈ 1 , 33 {\displaystyle \log _{2}{\sqrt[{5}]{100}}\approx 1{,}33} Lichtwertstufen. Die Kalibrierung der Skala erfolgte an sogenannten Standardsternen.

Die Beobachtbarkeit eines astronomischen Objekts hängt von verschiedenen Faktoren ab – Flächenhelligkeit des Objekts, Beobachtungsbedingungen (Lichtverschmutzung), Lichtsammelvermögen des Instruments, spektrale Empfindlichkeit. Dabei ist die scheinbare Helligkeit eines Gestirns im Bereich des sichtbaren Lichts nur ein Teil der Gesamtleistung (bolometrische Helligkeit). So kann ein Objekt auf einem anderen Beobachtungsband, etwa im Infrarot-Bereich, heller erscheinen. Für wissenschaftliche Beobachtungszwecke wurde eine Reihe unterschiedlicher Filtersysteme definiert, durch deren Einsatz Beobachtungen mit verschiedenen Teleskopen und Instrumenten vergleichbar werden. Im Unterschied zu fotografisch bzw. photoelektrisch mit anderer spektraler Empfindlichkeit gemessenen Helligkeiten wird jene scheinbare Helligkeit, wie sie dem menschlichen Auge mit visueller Wahrnehmung erscheint, als visuelle Helligkeit bezeichnet.

Die scheinbare visuelle Helligkeit ist abhängig von der Entfernung der Erde beziehungsweise des Beobachters vom beobachteten Objekt und bei nicht selbst leuchtenden Objekten – wie Planeten, Zwergplaneten, Asteroiden, transneptunischen Objekten und anderen – zusätzlich jeweils von der Phase und dem Abstand zum zentralen Stern. So erscheint wegen seiner Nähe der Mond zu Vollmond wesentlich heller als weit entfernte Sterne, obwohl diese milliardenfach stärker leuchten. Der Wert −26,832 mag für die Sonne wurde 2015 durch die IAU mit Resolution B2 beziffert.

Maximale scheinbare Helligkeit einiger Himmelskörper
(im Johnson-V-Filter)

Name	Objekttyp	Maximale beobachtete Magnitude
Sonne	Stern	−26,832 mag
Sonne, vom Neptun aus gesehen	Stern	−19,35 mag
Vollmond	Mond	−12,73 mag
Iridium-Flare	Satellit	−9,00 mag
ISS	Raumstation	−5,00 mag
Venus	Planet	−4,67 mag
Jupiter	Planet	−2,94 mag
Mars	Planet	−2,91 mag
Merkur	Planet	−1,90 mag
Sirius	Stern	−1,46 mag
Canopus	Stern	−0,73 mag
Saturn	Planet	−0,47 mag
Wega	Stern	[Anm. 1] 0,03 mag
Hyaden	Offener Sternhaufen	0,50 mag
Plejaden	Offener Sternhaufen	1,60 mag
Coma-Sternhaufen	Offener Sternhaufen	1,80 mag
Polarstern	Stern	1,97 mag
Andromeda	Galaxie	3,40 mag
Praesepe	Offener Sternhaufen	3,10 mag
Orionnebel	Emissionsnebel	3,70 mag
h Persei	Offener Sternhaufen	5,20 mag
Uranus	Planet	5,50 mag
(1) Ceres	Zwergplanet	6,60 mag
Neptun	Planet	7,80 mag
(134340) Pluto	Zwergplanet	13,90 mag
(136199) Eris	Zwergplanet	18,80 mag
S Ori 70	Planemo	20,80 mag

Der Polarstern hat eine scheinbare Helligkeit („Magnitude“) von etwa zwei. Folgende Schreibweisen sind hierfür üblich:

• 2,0^m
• 2 , m {\displaystyle {\stackrel {\text{m}}{\text{,}}}} 0^[5]
• 2,0 mag
• 2. Magnitude
• m = 2,0
• Stern 2. Größe
• Größenklasse 2
• 2. Größenklasse

Als Einheitenzeichen empfiehlt die Internationale Astronomische Union die Schreibweise „2,0 mag“ und rät von einem hochgestellten m ab.^[6] Jedoch wird vom Autor Hans-Ulrich Keller die Meinung vertreten, dass „mag“ in populärwissenschaftlicher Literatur verwendet wird, aber in der professionellen Astronomie die Schreibweise mit hochgestelltem m nach dem ganzzahligen Wert üblich ist (2. Variante von oben).^[7]

Nach Norman Robert Pogson entspricht ein Helligkeitsunterschied von 1:100 einem Unterschied von fünf Größenklassen bzw. 5 mag. Die Magnituden-Skala ist logarithmisch, ebenso wie Sinnesempfindungen des Menschen nach dem Weber-Fechner-Gesetz dem Logarithmus des Reizes proportional sind.

Physikalisch ist die Helligkeitsskala durch die Strahlungsleistung (Leistungsdichte) des einfallenden Lichtes im sichtbaren Bereich definiert. Wenn m 0 , m 1 {\displaystyle m_{0},m_{1}} die Magnituden und Φ 0 , Φ 1 {\displaystyle \Phi _{0},\Phi _{1}} die gemessenen Lichtströme zweier Himmelskörper sind, gilt für ihren Helligkeitsunterschied^{[Anm. 2]}

Δ m = m 1 − m 0 = − 5 ⋅ lg ⁡ ( Φ 1 Φ 0 ) lg ⁡ ( 100 ) m a g = − 5 ⋅ ln ⁡ ( Φ 1 Φ 0 ) ln ⁡ ( 100 ) m a g {\displaystyle \Delta m=m_{1}-m_{0}={\frac {-5\cdot \lg \left({\frac {\Phi _{1}}{\Phi _{0}}}\right)}{\lg(100)}}\,\mathrm {mag} ={\frac {-5\cdot \ln \left({\frac {\Phi _{1}}{\Phi _{0}}}\right)}{\ln(100)}}\,\mathrm {mag} } ,

wobei die Funktion lg {\displaystyle \lg } dem dekadischen Logarithmus (zur Basis 10) entspricht, was zu Δ m = − 5 2 ⋅ lg ⁡ ( Φ 1 Φ 0 ) m a g {\displaystyle \Delta m=-{\frac {5}{2}}\cdot \lg \left({\frac {\Phi _{1}}{\Phi _{0}}}\right)\,\mathrm {mag} } vereinfacht werden kann.

Nimmt man für Φ 0 {\displaystyle \Phi _{0}} den Lichtstrom eines Objekts der Größenklasse 0, so erhält man die Helligkeit des ersten Objekts

m 1 = − 5 ⋅ lg ⁡ ( Φ 1 Φ 0 ) lg ⁡ ( 100 ) m a g = − 5 ⋅ ln ⁡ ( Φ 1 Φ 0 ) ln ⁡ ( 100 ) m a g {\displaystyle m_{1}={\frac {-5\cdot \lg \left({\frac {\Phi _{1}}{\Phi _{0}}}\right)}{\lg(100)}}\,\mathrm {mag} ={\frac {-5\cdot \ln \left({\frac {\Phi _{1}}{\Phi _{0}}}\right)}{\ln(100)}}\,\mathrm {mag} }

Für kleine Helligkeitsvariationen (d. h. Φ 1 Φ 0 ≈ 1 {\displaystyle {\frac {\Phi _{1}}{\Phi _{0}}}\approx 1} ) gilt näherungsweise^{[Anm. 3]}

Δ m ≈ − 5 ⋅ ( Φ 1 − Φ 0 ) ln ⁡ ( 100 ) ⋅ Φ 0 m a g {\displaystyle \Delta m\approx {\frac {-5\cdot \left(\Phi _{1}-\Phi _{0}\right)}{\ln(100)\cdot \Phi _{0}}}\,\mathrm {mag} }

Die Quotienten der hierin auftauchenden Konstanten betragen (beide Darstellungen verdeutlichen den Zusammenhang mit der Definition)

5 lg ⁡ ( 100 ) = 2 , 5 {\displaystyle {\frac {5}{\lg(100)}}=2{,}5} und 5 ln ⁡ ( 100 ) ≈ 1,085 7 {\displaystyle {\frac {5}{\ln(100)}}\approx 1{,}0857} .

Das Verhältnis der Helligkeit der Klasse m zur Helligkeit der Klasse (m+1) ist

Helligkeit ( Klasse [ m ] ) Helligkeit ( Klasse [ m + 1 ] ) = 100 5 = 10 0 , 4 ≈ 2,512 {\displaystyle {\frac {{\text{Helligkeit}}({\text{Klasse}}[m])}{{\text{Helligkeit}}({\text{Klasse}}[m+1])}}={\sqrt[{5}]{100}}=10^{0{,}4}\approx 2{,}512}

Beispielsweise entspricht ein relativer Helligkeitsunterschied von 1 ppm einer Helligkeitsklassendifferenz von etwa 1,1 µmag.

Mit dem Beginn der Photometrie wurden die einzelnen Klassen weiter unterteilt, für moderne Messinstrumente ist eine fast beliebige Verfeinerung möglich. Ein genauer Referenzwert wurde notwendig. Anfänglich wurde die Skala am Polarstern mit 2,1 mag ausgerichtet, bis sich herausstellte, dass dessen Helligkeit geringfügig variiert. Als Referenz dient daher traditionell der Stern Wega, dessen Helligkeit mit der Magnitude null festgesetzt wurde. Zur Kalibrierung moderner photometrischer Systeme dient heute eine Gruppe genau gemessener Referenzsterne nahe dem Himmelspol, die so genannte „Polsequenz“. Das häufig verwendete UBV-System wird beispielsweise derart kalibriert.^[8] Dadurch ergibt sich für Wega im UBV-System eine scheinbare Helligkeit von V = +0,03 mag. Farbindizes sind so definiert, dass Sterne des Typs A0V (zu diesen gehört Wega) im Mittel Farbindex 0,00 haben. Helligkeitssysteme mit dieser Eigenschaft werden als „Wega-Helligkeiten“ bezeichnet.

Weiterhin ist die scheinbare Helligkeit abhängig von der Wellenlänge des Lichts. Daher wird in der beobachtenden Astronomie die scheinbare Helligkeit oft für den visuellen Spektralbereich um 550 Nanometer angegeben.^[9] Sie wird durch das Symbol V gekennzeichnet.^[9] Weitere gebräuchliche Bereiche für optische Teleskope sind U (Ultraviolett, 365 nm), B (blau, 445 nm), R (rot, 658 nm), I, J, H und K (nahes Infrarot, 806 bis 2190 nm).

Die Gaia-Mission kann Sterne mit Magnitude heller als 3 nicht auf üblichem Wege messen und kann mit Sternen heller als 7 nur eingeschränkt umgehen, daher ist die Polsequenz zur Kalibrierung nicht geeignet. Für die Kalibrierung wurde eine neue Liste von ca. 200 Bezugssternen verschiedener Spektralklassen herangezogen, die den Gaia Spectrometric Standard Catalog (SPSS) bilden. Die überwiegende Mehrheit dieser Objekte hat eine Magnitude zwischen 10 und 15,5. Gaia benutzt eine eigene Definition der Magnitude genannt G-Band-Magnitude bzw. G-Magnitude (G) in Kurzform. Gaia ist eine selbstkalibrierende Mission, so dass die verschiedenen Kataloge unterschiedliche Definitionen für die Magnitude benutzen.

Ein Objekt der scheinbaren visuellen Helligkeit m v {\displaystyle m_{\mathrm {v} }} bewirkt auf einer Fläche senkrecht zur Strahlrichtung eine Beleuchtungsstärke von^[10]

E v = 10 − 0 , 4 ( m v m a g + 14 , 2 ) l x . {\displaystyle E_{\mathrm {v} }=10^{-0,4\left({\frac {m_{\mathrm {v} }}{\mathrm {mag} }}+14,2\right)}\,\mathrm {lx} \,.}

Sirius (m_v = −1,46 mag) bewirkt beispielsweise eine Beleuchtung von 8 μlx.

Die Gesamthelligkeit eines Mehrfachsterns errechnet sich aus den Lichtströmen der Einzelkomponenten:

m g e s = − 2 , 5 m a g ⋅ lg ⁡ ∑ k = 1 n 10 − 0 , 4 m a g m k {\displaystyle m_{\mathrm {ges} }=-2{,}5\,\mathrm {mag} \cdot \lg \sum _{k=1}^{n}10^{-{\frac {0{,}4}{\mathrm {mag} }}\,m_{k}}}

Im Fall eines Doppelsterns (n=2) mit den Helligkeiten m₁ und m₂ der Einzelkomponenten erhält man:

m g e s = − 2 , 5 m a g ⋅ lg ⁡ ( 10 − 0 , 4 m a g m 1 + 10 − 0 , 4 m a g m 2 ) = m 1 − 2 , 5 m a g ⋅ lg ⁡ ( 1 + 10 + 0 , 4 m a g ( m 1 − m 2 ) ) {\displaystyle m_{\mathrm {ges} }=-2{,}5\,\mathrm {mag} \cdot \lg \left(10^{-{\frac {0{,}4}{\mathrm {mag} }}\,m_{1}}+10^{-{\frac {0{,}4}{\mathrm {mag} }}\,m_{2}}\right)=m_{1}-2{,}5\,\mathrm {mag} \cdot \lg \left(1+10^{+{\frac {0{,}4}{\mathrm {mag} }}\,(m_{1}-m_{2})}\right)}

Die scheinbare Helligkeit von Kometen kann beschrieben werden durch:

m 0 + 2 , 5 m a g ⋅ 2 ⋅ lg ⁡ ( Δ ) + 2 , 5 m a g ⋅ n ⋅ lg ⁡ ( r ) {\displaystyle m_{\mathrm {0} }+2{,}5\,\mathrm {mag} \cdot 2\cdot \lg {(\Delta )}+2{,}5\,\mathrm {mag} \cdot n\cdot \lg {(r)}}

Dabei ist:

m₀: Helligkeit, die der Komet hätte, befände er sich genau im Abstand von 1 AE zur Erde und Sonne

Δ: Abstand zur Erde in Einheiten von AE

Der Faktor 2 entsteht durch die quadratische Abhängigkeit vom Abstand

n: Veränderung der Helligkeit bei Änderung des Sonnenabstands. Ohne Wechselwirkung liegt er bei 2.

r: Abstand zur Sonne in Einheiten von AE

m₀ und n sind Fitparameter, die aus Messungen abgeleitet werden und einen Vergleich der Kometen untereinander zulassen. Beispielsweise konnte der Helligkeitsverlauf des Kometen Tempel 1 mit den Parametern m₀ = 5,5 mag und n = 25 recht gut wiedergegeben werden.

An einem stark lichtverschmutzten Himmel, etwa dem über einer Großstadt, kann auch das dunkeladaptierte Auge nur Objekte bis zu 4 mag erkennen, unter besseren Umständen auf dem Land bis zu 6 mag. Unter idealen Bedingungen ohne Lichtverschmutzung, etwa auf hoher See, können am nachtschwarzen Himmel mit bloßem Auge außer der Milchstraße, dem Zodiakallicht und dem Gegenschein auch lichtschwächere Sterne über 7 mag beobachtet werden, mit sehr scharfen Augen sogar knapp 8 mag (siehe auch Bortle-Skala).

Mit Beobachtungsgeräten sind weitere Sterne zu erkennen; die scheinbare Helligkeit der schwächsten gerade noch erkennbaren nennt man Grenzhelligkeit oder Grenzgröße. Diesbezüglich lässt sich die Leistung von Teleskopen mit der Öffnung D durch Vergleich mit der Pupillenöffnung d des Auges abschätzen. Um wie viel Helligkeitsstufen die instrumentelle Grenzgröße über der freiäugigen Grenzgröße liegt, ergibt sich aus dem Verhältnis D/d (und da die Öffnungsfläche quadratisch vom Durchmesser abhängt, entsteht mit der logarithmischen Definitionsgleichung der Faktor 2):

m I n s t r = m A u g e + 2 , 5 m a g ⋅ 2 ⋅ lg ⁡ ( D d ) {\displaystyle m_{\mathrm {Instr} }=m_{\mathrm {Auge} }+2{,}5\,\mathrm {mag} \cdot 2\cdot \lg {\left({\frac {D}{d}}\right)}}

Legt man für die Beobachtung mit freiem Auge eine Grenzhelligkeit von 6 mag zugrunde sowie einen Pupillendurchmesser von d = 7 mm, so erhält man:

m I n s t r = 6 m a g + 5 m a g ⋅ lg ⁡ ( D 7 m m ) {\displaystyle m_{\mathrm {Instr} }=6\,\mathrm {mag} +5\,\mathrm {mag} \cdot \lg {\left({\frac {D}{7\,\mathrm {mm} }}\right)}}

Die Beziehung lässt sich vereinfachen, denn 5 ⋅ lg ⁡ ( 1 7 ) = − 4 , 2 {\displaystyle \textstyle 5\cdot \lg {\left({\frac {1}{7}}\right)}=-4{,}2} :

m I n s t r = 1 , 8 m a g + 5 m a g ⋅ lg ⁡ ( D m m ) {\displaystyle m_{\mathrm {Instr} }=1{,}8\,\mathrm {mag} +5\,\mathrm {mag} \cdot \lg {\left({\frac {D}{\mathrm {mm} }}\right)}}

Ein Fernglas mit der Öffnung von 20 mm erweitert die Sichtbarkeit um gut zwei Größenklassen, ein Teleskop von 70 mm um fünf, im Beispiel also bis 11 mag und eines von 200 mm bis 13 mag.

Großteleskope dringen mit entsprechend langen Belichtungszeiten und mit Bildsensoren auf Größenklassen von 30 mag vor. Die derzeitige Instrumentierung des Hubble-Weltraumteleskops sieht noch Sterne der 31. Größenklasse.

Die scheinbare Helligkeit der Sonne, ihrer Planeten und unseres Mondes schwankt unter anderem wegen deren variabler Entfernung zur Erde teils stark. Noch stärker kann die Magnitude bei nicht selbst leuchtenden Himmelsobjekten wie dem Mond von der Phase abhängen (Mondsichel um Neumond). Auch manche Sterne zeigen Veränderungen ihrer scheinbaren Helligkeit über relativ kurze Zeitspannen. Doch sind hierfür nicht Entfernungsschwankungen der Grund, sondern Änderungen in der Lichtemission dieser Strahlungsquellen oder deren Bedeckung durch andere Himmelskörper. Für solche veränderlichen Sterne wird daher eine scheinbare Helligkeit als Schwankungsbreite innerhalb der beobachteten Grenzen angegeben.

Zu beachten ist auch, dass gewisse Himmelsobjekte wie beispielsweise die Andromeda-Galaxie (3,5 mag) Objekte sind, deren Gesamt­helligkeit einem größeren Himmelsareal zugeordnet ist. Daher benötigt die Beobachtung der Andromeda-Galaxie gute Sichtbedingungen, während zum Beispiel ein Stern wie Iota Cephei (3,6 mag) noch von Städten aus gesehen werden kann.

Die freisichtigen Sterne verteilen sich wie folgt – mit dem Henry-Draper-Katalog als Vergleich:

Anzahl Sterne	Größen­klasse	Magnitude	Bemerkung
22	1	≤ 1,5	22 Sterne ohne Sonne (→Liste)
70	2	1,5 < x ≤ 2,5	(→Liste)
170	3
430	4		nach Argelander/Kapteyn
1.200	5
4.000	6
9.110		< 6,5	Gemäß Bright-Star-Katalog (1908)
11.713		< 7,1	Erweiterte Fassung des Bright-Star-Katalogs („Harvard Revised“, 1983)
359.083		< 9,0	Henry-Draper-Katalog (1949)

Der Flamsteed-Katalog führt 2554 Sterne an, die bei Erstellung des Katalogs vom Süden Englands aus mit bloßem Auge sichtbar waren. Zu den am weitesten entfernten, freiäugig sichtbaren Sternen unserer Milchstraße zählt neben den veränderlichen VV Cephei A und RW Cephei sowie μ Cep, dem Granatstern, und ν Cep (4,29 mag, 4700 Lj) – alle im Sternbild Kepheus – auch P Cygni (derzeit um 4,82 mag, etwa 5200 Lichtjahre entfernt) im Schwan. Der 25 000 Lichtjahre entfernte Pistolenstern im Sternbild Schütze (Sagittarius) erscheint nur zwischen 7,1 und 7,6 mag hell, da ihn der Pistolennebel verdeckt.^[11]

Die entferntesten freiäugig sichtbaren ständigen Objekte sind benachbarte Galaxien:

• Am Nordhimmel:
  • der Andromeda-Nebel (M 31) in 2,5 Millionen Lichtjahren mit 3,5 mag und
  • bei sehr guten Bedingungen der Dreiecksnebel (M 33) in 2,8 Millionen Lj Entfernung mit 5,7 mag sowie
  • – bei überaus günstigen Bedingungen – für sehr gute Beobachter darüber hinaus Bodes Galaxie (M 81) mit 6,9 mag, 12 Millionen Lj entfernt.^[12]
• Am Südhimmel sind:
  • die Große Magellansche Wolke in 160 000 Lj Entfernung mit 0,9 mag und
  • die Kleine Magellansche Wolke in 200 000 Lj mit 2,7 mag
    recht helle Objekte und gehören als Satellitengalaxien der Milchstraße zur Lokalen Gruppe,
  • die 12 Millionen Lj entfernte Galaxie Centaurus A mit 6,6 mag ist dagegen Teil der M83-Gruppe,
  • zu der auch die südliche Feuerradgalaxie (M 83) mit 7,5 mag zählt.

Neben den „klassischen“ Himmelsobjekten gibt es einige weitere Objekte, die nur kurzzeitig in auffällige Erscheinung treten beziehungsweise nur an bestimmten Orten auf der Erde zu sehen sind. Sie können sogar die Helligkeit der Venus übertreffen.

Objekt	Ursache	Beispiel­ereignis	mag.max	Dauer
Meteor in der Erdatmosphäre	Teilchen in der Atmosphäre werden zum Leuchten angeregt	Lugo-Bolide[13]	−23 mag
Komet	Reflexion des Sonnen­lichts am Staubschweif	Großer Septemberkomet, Komet Ikeya-Seki	−17 mag
Künstliche Satelliten	Reflexion des Sonnen­lichts	Iridium-Flare Iridium-Satelliten	−9 mag	bis zu mehreren Minuten
		Internationale Raumstation	−5 mag
Supernova-Explosion	Plötz­liche Energie­abgabe	Supernova 1006[14]	−9 mag	17 Tage
Gammablitz	Plötz­liche Energie­abgabe	GRB 080319B war 2008 mit 7,5 Mia Lj das entfernteste, freiäugig sichtbare Ereignis	5,8 mag	30 Sekunden

Mit einem Teleskop von 25 cm Öffnungs­durchmesser können unter guten Sichtbe­dingungen Sterne bis ca. 14 mag beobachtet werden, wobei dies mit Astrofotografie noch verbessert werden kann. Nicht wenige Asteroiden und Zwergplaneten wurden von Amateur­astronomen beobachtet und auch entdeckt.

Alle Messier-Objekte sind von Hobby­astronomen beobachtbar. Die Quasare 3C 273 (12,9 mag, 2,4 Milliarden Lichtjahre entfernt) und 3C 48 (16,2 mag, 3,9 Milliarden Lj) liegen noch innerhalb der Möglichkeiten von Amateur­astronomen.

• Das Vatican Advanced Technology Telescope kann transneptunische Objekte, die schwächer als 21 mag sind, nach ihrer Farbe klassifizieren und charakterisieren.
• Das Keck-Teleskop auf Hawaii kann Sterne bis zur 26. Magnitude detektieren,
• das Hubble-Weltraumteleskop bis zur 31.
• Vom James-Webb-Weltraumteleskop wird, im Infrarotbereich, eine Leistung bis zur 34. Magnitude erwartet.

In der wissenschaftlichen Astronomie ist die scheinbare Helligkeit von herausragender Bedeutung, denn letztlich besteht alles Bildmaterial, das mittels Teleskopen gewonnen wird, aus Rasterdaten, wobei jeder Bildpunkt eine bestimmte scheinbare Helligkeit ausdrückt. Diese Rasterdaten lassen sich für die weitere (computergestützte) Analyse auswerten. Zum Beispiel werden Sterne mit zwei Farbfiltern, B (445 nm Wellenlänge, blaues Licht) und V (551 nm, gelb-grüner Bereich) fotografiert. Aus Parallaxen-Messungen kennt man die Distanz zum Stern – so lässt sich die absolute Helligkeit berechnen und aus dem Helligkeitsverhältnis unter den beiden Farbfiltern die Oberflächen­temperatur des Sterns. Daraus lässt sich letztlich die Größe und die Entwicklung des Sterns abschätzen.

Weltraumteleskope beobachten, im Gegensatz zu terrestrischen Teleskopen, das Universum auch im Infrarotbereich. Diese Strahlung durchdringt Staub und ermöglicht die Beobachtung von Objekten, die im sichtbaren Bereich kaum strahlen, wie zum Beispiel:

• Planeten,
• Gaswolken,
• braune Zwerge und
• entstehende Sterne.

Das Gaia-Weltraumteleskop liefert die für dieses Teleskop definierte G-Band-Magnitude.

• Astrophysik, Fotometrie
• Liste der hellsten Sterne
• Scheinbarer Ort

1. ↑ Definiert als 0 in traditionellen photometrischen Systemen; wegen Kalibrationsschwierigkeiten weichen diese Systeme etwas ab.
2. ↑ Grundsätzlich kann jede Logarithmusfunktion (zu einer beliebigen Basis) benutzt werden; hier verwenden wir die beiden häufigsten Varianten (dekadischer bzw. natürlicher Logarithmus).
3. ↑ Da die ln {\displaystyle \ln } -Funktion an der Stelle x = 1 {\displaystyle x=1} die Steigung 1 und den Funktionswert 0 hat, kann man die Funktion für x ≈ 1 {\displaystyle x\approx 1} durch eine Gerade approximieren, und es gilt dann ln ⁡ x ≈ x − 1 {\displaystyle \ln x\approx x-1} . Daher gilt für x y ≈ 1 {\displaystyle {\tfrac {x}{y}}\approx 1} die Näherung ln ⁡ ( x y ) ≈ x y − 1 = x − y y {\displaystyle \ln \left({\tfrac {x}{y}}\right)\approx {\tfrac {x}{y}}-1={\tfrac {x-y}{y}}} .

1. ↑ Susanne M Hoffmann: Hipparchs Himmelsglobus. Springer, Wiesbaden / New York 2017, ISBN 978-3-658-18682-1, S. 92 und 194. 
2. ↑ David Baker, David A. Hardy: Der Kosmos-Sternführer. Franckh-Kosmos, Stuttgart 1981, S. 32–34.
3. ↑ Nach E. Zinner treten Fehler von 1–2 mag auf, im Mittel ±0,6 mag.
4. ↑ N. Pogson: Magnitudes of Thirty-six of the Minor Planets for the first day of each month of the year 1857. In: MNRAS. 17. Jahrgang, 1856, S. 12, doi:10.1093/mnras/17.1.12, bibcode:1856MNRAS..17...12P (englisch). 
5. ↑ vgl. z. B. Hans-Ulrich Keller: Kosmos Himmelsjahr 2013. Sonne, Mond und Sterne im Jahreslauf. 2013, ISBN 978-3-440-13097-1.
6. ↑ Seite der IAU (letzter Abschnitt, „5.17 Magnitude“)
7. ↑ Hans-Ulrich Keller: Kompendium der Astronomie : Einführung in die Wissenschaft vom Universum. 6., aktualisierte und erweiterte Auflage. Kosmos, Stuttgart 2019, ISBN 978-3-440-16276-7, S. 65. 
8. ↑ H. L. Johnson, W. W. Morgan: Fundamental stellar photometry for standards of spectral type on the revised system of the Yerkes spectra atlas. In: The Astrophysical Journal. Band 117, 1953, S. 313–352. 
9. ↑ ^{a b} Definition der visuellen Helligkeit
10. ↑ Jean Dufay: Introduction to Astrophysics: The Stars. Dover Publications, 1964, ISBN 978-0-486-60771-9 (eingeschränkte Vorschau in der Google-Buchsuche [abgerufen am 4. November 2019]). 
11. ↑ Florian Freistetter: Wie heißt der fernste Stern, den wir mit bloßem Auge noch erkennen können? 20. Oktober 2014, abgerufen am 20. Februar 2018. 
12. ↑ Farthest Naked Eye Object. Abgerufen am 20. Februar 2018. 
13. ↑ Luigi Foschini: On the airbursts of large meteoroids in the Earth’s atmosphere. The Lugo bolide: reanalysis of a case study. In: Astronomy and Astrophysics. 337, 1998, S. L5–L8; arxiv:astro-ph/9805124
14. ↑ Supernova 1006